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想象一下，如果电线能够毫无损耗地传输电能，磁悬浮列车能够更轻松地悬浮起来，量子计算机能够更稳定地运行——这些美好愿景的背后，其实不能离开一种神奇的物理现象：超导。简单来说，超导就是某些材料在特定条件下，电阻完全消失，电流可以持久流动而不损失能量。然而，大多数超导材料只有在极低温度下才能工作，这大大限制了它们的应用。
最近，中国科学技术大学陈仙辉研究团队传来好消息：他们在一种特殊的镍基材料中，通过施加高压，成功让它在零下219摄氏度（54K）时实现了超导。这个温度虽然听起来依然很低，但在超导研究领域已经算是相当高的“高温”了。更重要的是，这项发现为我们理解超导现象、寻找更实用的超导材料打开了新的窗口。
这次研究的主角是一种化学式为La5Ni3O11的材料。如果把它放大到肉眼可见的尺度，你会发现它的结构就像精心设计的“积木楼房”——不一样的层次的积木块规律地堆叠在一起。
具体来说，这样一种材料由两种不同厚度的“积木层”交替堆叠而成：一种是单层的，另一种是双层的。就像盖房子时，一层平房后面跟着一层复式，然后又是平房，如此循环往复。科学家把这种结构称为“混合型Ruddlesden-Popper结构”。这一个名字听起来很拗口，但你只需要记住它的关键特点：不同厚度的层交替排列，形成了独特的三维结构。
研究团队通过一种叫做“熔盐法”的技术，像种植水晶一样精心培养出了这样一种材料的单晶。这些晶体非常微小，大约只有0.1毫米见方，厚度只有0.02毫米，相当于两根头发丝的直径。虽然个头不大，但通过先进的显微镜观察，科学家清楚地看到了它层层叠叠的精美结构，就像千层饼一样整齐。
这种特殊的结构为什么重要？因为在超导材料中，原子如何排列往往会决定了电子如何运动，而电子的运动方式又直接影响超导性能。这种“夹心”般的结构，给了电子特殊的“跑道”，可能让它们更容易配对形成超导态。
在常温常压下，La5Ni3O11只是一种普通的材料，并不表现出超导性。但研究人员发现，当温度降到零下103摄氏度（170K）左右时，这样一种材料会发生一种叫做“密度波转变”的现象。你可以把它想象成材料内部的电子和自旋突然排起了整齐的队列，形成了某种有序的波状图案。
真正的转折点出现在科学家给材料施加压力的时候。研究人员把微小的晶体样品放进了一个特制的“压力锅”——金刚石压腔。这可不是普通的高压锅，而是能够产生比大气压高几万倍、甚至几十万倍压力的精密仪器。在如此巨大的压力下，材料的原子被挤得更加紧密，内部的电子行为也随之发生改变。
随着压力逐渐增大，神奇的事情发生了。当压力达到大约12万倍大气压（12 GPa）时，原本存在的“密度波”突然消失了，取而代之的是超导状态的出现。就像是一个开关被打开，材料从一种状态突然切换到了另一种状态。这种突变式的转变告诉我们，密度波状态和超导状态之间有着某种竞争关系——当一个减弱时，另一个就能壮大。
更令人兴奋的是，继续增加压力，超导转变的温度还能进一步提升。当压力达到约21万倍大气压（21 GPa）时，材料达到了最佳超导状态，零电阻温度达到了54K（零下219摄氏度）。这个温度虽然还需要液氮制冷，但已经比许多超导材料高出不少了。
在科学研究中，光看到电阻下降还不够，科学家需要多方面的证据来确认超导的真实存在。毕竟，在极端条件下做测量充满了挑战，任何小小的误差都可能会引起错误的结论。
研究团队首先测试了材料对磁场的反应。他们发现，施加磁场后，超导转变温度会降低——磁场越强，超导转变温度越低。这是超导体的典型特征之一，因为磁场会破坏超导电子对的配对。
更有说服力的证据来自“迈斯纳效应”的观测。这是超导体的一个招牌特征：当材料进入超导状态时，它会把内部的磁场完全排出去，表现出完美的抗磁性。就像一个磁场“绝缘体”，拒绝让磁力线穿过。研究人员通过精密的磁性测量，在高压条件下清晰地观察到了这一效应。
最让人信服的是体积分数的数据。通过仔细计算，研究团队发现样品中有超过70%的体积都处于超导状态。这在某种程度上预示着这不是发生在材料表面或某些角落的局部现象，而是整块材料的大部分区域都实现了超导。这一个数字在镍基超导材料中算是相当高的，充分证明了这是真正的“体超导”。
从多个角度的证据相互印证，让这个发现站得住脚。这种严谨的态度，正是科学研究的精髓所在。
发现新的超导材料固然令人兴奋，但更重要的问题是：为什么它会超导？这种材料有什么特别之处？
科学家注意到，La5Ni3O11的结构中包含了双层的“积木块”，这些双层结构与另一种已知的镍基超导材料La3Ni2O7非常相似。而La3Ni2O7在高压下也能实现约80K的超导转变温度。这两种材料的共同点，让研究人员猜测：双层结构可能是实现高温超导的关键“秘密武器”。
为了验证这个想法，科学家对比了不同结构的镍基材料。他们发现，三层结构的La4Ni3O10虽然在高压下也能超导，但最高温度只有30K左右，远低于双层结构的材料。这进一步支持了“双层结构很重要”的假说。
但故事还有非常多细节。之前有一种观点认为，材料的晶体结构从正交形变成四方形（就像从长方形变成正方形）对超导很关键。然而La5Ni3O11的表现却让这个观点受到了挑战。虽然材料在相比来说较低的压力下（约4.5 GPa）就完成了结构转变，但超导要到12 GPa才出现，而且原本的“密度波”在结构转变后依然顽强存在。这说明结构形状的改变并不是超导出现的直接原因。
相反，研究结果更支持另一种图景：密度波状态和超导状态是两个竞争的“选手”，压力就像是“裁判”，决定谁能占上风。只有当密度波被充分压制后，超导才有机会涌现。这种竞争关系为理解镍基超导机理提供了重要线索。
虽然54K的超导温度已经很不错，但我们的终极梦想是实现常温常压下的超导，这样才可以线的发现，为这个梦想提供了新的思路。
研究团队注意到一个有趣的规律：无论是加压的块状样品，还是通过其他方式压缩的薄膜样品，超导的出现都与材料的“晶格大小”有关。当原子排列的间距缩小到某个阈值以下时，超导才会出现。这就像是一个“魔法数字”——只有把原子挤得足够紧，超导的大门才会开启。
既然La5Ni3O11是由不同层堆叠而成的“混合”材料，那么科学家能够尝试替换其中的某些层，用原子排列更紧密的层来取代原本较松散的层。通过这种“化学搭配”的方式，也许能够在不施加外部压力的情况下，让材料的晶格自然地缩小到超导区域。
这种思路就像是设计师挑选不同的布料来制作一件衣服——通过选择正真适合的“原料”（不同结构的层），搭配出具有理想性质的“成品”（常压超导材料）。虽然这还只是一个设想，但它为未来的材料设计指明了方向。
超导研究的历史告诉我们，突破往往来自意想不到的地方。铜氧化物超导体的发现曾让全球科学家为之震惊，铁基超导体的出现再次刷新了人们的认知，而镍基超导体作为这个家族的新成员，才起步展现它的潜力。La5Ni3O11的发现为镍基超导家族增添了重要的新成员，也为未来的研究提供了宝贵的材料平台。
常见的超导材料体系，注意1980年代涌现的铜基、2006年后涌现的铁基以及2023年后涌现的镍基高温超导材料
若原子属性结构从闭域动态完成电子跃迁，在强压下的原子间距的缩小，更能使电子完成跃迁的统一秩序，使原子与原子磁场强度完成极化方向，成为整体性电子输运行为轨运行，似磁铁一块不具内禀性密度磁阻，只具有外加电压的超导体。
其实他发现的另一种可能性，以前都是单纯低温。他又叠加个高压，那很多恒星如太阳内部都超高压，可能也是超导的
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